Mekanisme Deformasi Kriogenik dari CrMnFeCoNi

Mekanisme deformasi kriogenik dari CrMnFeCoNi alloy entropi tinggi yang dibuat oleh proses pembuatan aditif laser

article info

Artikel sejarah: Diterima 19 Desember 2017 Diterima dalam formulir revisi 31 Januari 2018 Diterima 1 Februari 2018 Tersedia secara online 8 Februari 2018

Kata kunci: Paduan high-entropy Laser aditif manufaktur Kriogenik Dislokasi kepadatan Deformasi kembaran

abstrak

Well-formed equimolar CrMnFeCoNi high-entropy alloy (H EA) sampel massal dengan sifat tarik yang baik dibuat dengan pengolahan aditif laser (LAM). Untuk menjelaskan mekanisme deformasi, uji tarik dilakukan pada 77 K dan 293 K dan terputus pada strain yang berbeda. Elektron backscatter difraksi dan difraksi sinar-X menunjukkan bahwa kerapatan dislokasi awal yang besar diperkenalkan oleh pengolahan LAM meningkatkan kekuatan luluh secara signifikan dan gerakan dislokasi adalah mekanisme deformasi dominan. Selain itu, kembaran deformasi adalah penambahan besar pada tingkat regangan besar dalam kondisi kriogenik. Kedua mekanisme ini dan interaksi mereka menghasilkan sifat mekanik yang sangat baik dari HEA curah. © 2018 Penulis. Layanan Penerbitan yang disediakan oleh Elsevier BV atas nama KeAi. Ini adalah artikel akses terbuka di bawah lisensi CC BY-NC-ND (http://creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/4.0/).

Pendahuluan

High-entropy alloys (HEAs), tipe baru dari alloy, diperkenalkan oleh Yeh et al., Pada tahun 2004 [1]. HEAs umumnya didefinisikan sebagai paduan yang terdiri dari 5 atau lebih elemen paduan dalam rasio equiatomic atau near-equiatomic adalah unik karena mereka memiliki struktur solusi sederhana (kebanyakan FCC atau BCC) bukan fase intermetalik karena entropi konfigurasinya yang tinggi. Penelitian terbaru mengungkapkan bahwa struktur unik HEA dapat menghasilkan kekuatan tinggi [2] dan kekerasan [3], ketahanan aus yang luar biasa [4], ketahanan korosi yang lebih baik [5], serta sifat listrik dan magnet yang sangat baik [6]. Di antara berbagai jenis HEA, paduan CrMnFeCoNi equiatomic, salah satu yang paling banyak diteliti sejak 2004

[7], telah menarik banyak perhatian dalam banyak aspek, termasuk struktur mikro dan fase [8e10], rekristalisasi [11], strain kisi [12] ], difusi lambat [13], oksidasi [14] dan sifat korosi [5]. Akhir-akhir ini, secara mengejutkan ditemukan bahwa paduan CrMnFeCoNi menunjukkan sifat mekanik kriogenik yang menarik [15,16] sehingga memacu banyak kegiatan penelitian [17e19]. Kekuatan dan keuletannya meningkat secara dramatis dengan penurunan suhu selain ketangguhan retak yang luar biasa pada suhu kamar yang tetap tinggi bahkan pada 77 K. Sifat mekanis kriogenik yang luar biasa ini dikaitkan dengan pembentukan deformasi nano skala yang terjadi di bawah kondisi kriogenik pada skala regangan besar selain planar -slip dislokasi yang merupakan mekanisme deformasi mendasar pada suhu kamar. Dalam kebanyakan penelitian, kembaran deformasi telah diamati pada 77 K pada ~ 20% strain [16] tetapi tidak ada pada 273 K [15,16,19]. Namun,

* Penulis yang sesuai. Shanghai Laboratorium Kunci Pengolahan dan Modifikasi Laser Bahan, Sekolah Sains dan Teknik Material, Universitas Jiao Tong Shanghai, Shanghai 200240, Cina. Faks: þ86 21 34203024.

menurut penelitian G. Laplanche [18], strain kritis untuk kembaran deflasi adalah ~ 7,4% pada 77 K dan ~ 25% pada 293 K sementara tegangan tarik kritis ~ 720 MPa. Terlepas dari semua itu, deformasi ** Penulis yang sesuai. Shanghai Key Laboratory of Material Laser Processing

mechanism melakukan transisi dari aktivitas dislokasi planar-slip ke dan Modifikasi, School of Material Science and Engineering, Shanghai Jiao Tong University, Shanghai 200240, Cina.

Alamat e-mail: fengkai@sjtu.edu.cn (K. Feng), lizg@sjtu.edu.cn (Z. Li). Ulasan rekan di bawah tanggung jawab Dewan Editorial Jurnal Internasional Bahan Ringan dan Industri.

kembaran deformasi merupakan hal mendasar bagi sifat mekanik yang luar biasa. Faktanya, kembaran deformasi mengarah pada tingkat pengerasan kerja tinggi yang kontinu sehingga meningkatkan kekuatan dan keuletan.

Jurnal Internasional Bahan Ringan dan Industri 1 (2018) 33e39

https://doi.org/10.1016/j.ijlmm.2018.02.001 2588-8404 / © 2018 Penulis. Layanan Penerbitan yang disediakan oleh Elsevier BV atas nama KeAi. Ini adalah artikel akses terbuka di bawah lisensi CC BY-NC-ND (http: // creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/4.0/).

Daftar isi tersedia di ScienceDirect International Journal of Material Ringan dan pembuatan :

homepage jurnal: https://www.sciencedirect.com/journal/ international-journal-of-ringan-bahan-dan-manufaktur

Pengecoran dan pengecoran busur busur telah digunakan untuk menghasilkan CrMnFeCoNi HEA [16,18,20,21] tetapi ukuran ingot massal terbatas pada laju pendinginan yang cepat dan ingot sering melalui perlakuan panas untuk menghomogenisasi mikro dan komponen. Selain itu, produk as-cast memiliki keterbatasan alami seperti penyusutan dan pori-pori sehingga membutuhkan proses lebih lanjut untuk menghilangkan cacat. Karena kekurangan pengecoran, laser aditif manufaktur (LAM), teknik pengolahan yang fleksibel untuk menghasilkan produk dengan bentuk yang kompleks tanpa cetakan casting telah diterapkan pada pembuatan HEA. Keuntungan besar adalah tingkat solidifikasi tinggi (104e106K / s) [22] yang meningkatkan batas kelarutan padat, memastikan pembentukan fasa larutan padat sederhana, dan menekan segregasi unsur, menghasilkan mikrostruktur kromogen. Meskipun teknologi laser telah diterapkan pada HEA untuk membuat material dan pelapisan massal [23e25], ada beberapa studi tentang pemrosesan laser CrMnFeCoNi HEA. Ye et al. [5] menyiapkan pelapis CrMnFeCoNi HEA pada baja tahan karat 304 dengan kelongsong laser dan menyelidiki perilaku korosi. Teknologi deposisi logam laser digunakan untuk mensintesis CrMnFeCoNi HEA massal dan sifat kompresi dipelajari pada suhu kamar [26]. Terlepas dari studi terbaru, sifat tarik dan mekanisme deformasi dari LAM CrMnFeCoNi HEA, terutama di bawah kondisi kriogenik, jarang diselidiki. Dalam karya ini, teknologi LAM diadopsi untuk membuat CrMnFeCoNi HEA massal dan sifat-sifat tarik ditentukan pada suhu ruang dan suhu kriogenik. Mikro dan mekanisme deflasi kriogenik diselidiki secara sistematis.

Bahan dan metode

Sebagian besar sampel CrMnFeCoNi HEA dengan dimensi 70 mm x 25 mm 3 mm diproduksi pada sistem LAM yang dilengkapi dengan unit laser serat daya tinggi 10 kW (IPG YLS-10000). Baja karbon rendah-ringan Q235 yang dipoles dan dibersihkan permukaan (Si: 0,37, C: 0,17, Mn: 0,08, S: 0,039, P: 0,036, neraca Fe dalam persentase massa) lembar dengan dimensi 150 mm 150 mm 20 mm dipilih sebagai substrat. Bubuk crMnFeCoNi yang terbuat dari logam yang telah dipersiapkan sebelumnya yang dibuat dengan atomisasi gas nitrogen dengan ukuran ~ 50 mm digunakan sebagai bahan penyimpan dan dimasukkan ke dalam kolam lelehan oleh nosel koaksial selama proses LAM. Setelah serangkaian percobaan pendahuluan, parameter LAM optimal (laser po- wer: 1.7 kW, kecepatan pemindaian: 2 mm / s, tingkat pemberian tepung: 10 g / menit) ditentukan. Gas argon kemurnian tinggi digunakan sebagai gas pelindung untuk melindungi bubuk makan dan kolam cair dari oksidasi.

Untuk mengevaluasi sifat tarik dan mempelajari mekanisme deformasi pada temperatur yang berbeda, spesimen dengan bentuk tulang anjing dengan panjang pengukur 10 mm dikerjakan dari CrMnFeCoNi HEA massal dengan arah longitudinal sejajar dengan arah pemrosesan laser. Spesimen tarik dipoles dengan kertas abrasive 1000 # SiC yang menghasilkan lebar pengukur akhir ~ 3,8 mm dan ketebalan pengukur ~ 1,0 mm. Uji tarik dilakukan pada mesin MTS 370 pada tingkat tarik konstan 0,2 mm / menit pada 77 K dan 293 K, masing-masing. Setiap tes dilakukan minimal 3 kali dan hasilnya cukup konsisten. Uji tarik tambahan dilakukan untuk menyelidiki mekanisme deforestasi dan evolusi struktur mikro pada tingkat regangan yang berbeda pada 77 K. Tiga spesimen diuji dan diinterupsi pada berbagai tingkat regangan (6%, 12%, 18%) dan kemudian dipotong menjadi setengahnya. karakterisasi lebih lanjut.

Morfologi dan struktur mikro dari sampel LAM HEA dikarakterisasi oleh mikroskop optik Zeiss Axioplan 2 (OM) dan mikroskop elektron scanning-bidang scanning (NOVA, Nano-SEM230, FEI) setelah pemolesan mekanik dan etsa dengan aqua Z. Qiu et al. / Jurnal Internasional Bahan Ringan dan Industri 1 (2018) 33e39 34 regia. 

Tingkat segregasi unsur dipelajari oleh spektroskopi energi X-ray dispersif (EDS, Aztec X-Max 80) dan elektron backscattering difraksi (EBSD) digunakan untuk mengungkapkan mikro dan mekanisme deformasi pada tingkat regangan yang berbeda dari 0%, 6%, 12%, 18%, dan 36% pada 77 K. Potongan memanjang dari spesimen dipotong dan disiapkan dengan pemolesan mekanik standar dan polishing vibrasi. Analisis dilakukan dalam sistem EBSD (Aztec HKL Max) beroperasi pada 20 kV dengan ukuran langkah 0,1 mme10 mm. Data dianalisis menggunakan perangkat lunak HKL Technologies Channel 5. Difraksi sinar-X (XRD) dilakukan pada D8 ADVANCE DA VINCI (Bruker) untuk mengidentifikasi fase dan menghitung konstanta kisi serta kerapatan dislokasi HAL LAM sebelum dan sesudah deformasi. Sumber radiasi adalah Cu K

a (panjang gelombang 1⁄4 1,54 Å). Tingkat pemindaian adalah 1 / menit dan rentang pemindaian adalah 40e100.

Hasil dan diskusi

Pola XRD dari CrMnFeCoNi HEA awal pada Gambar. 1a menunjukkan bahwa LAM HEA memiliki struktur kristal FCC sederhana dengan puncak difraksi pada 43,490, 50,670, 74,460, 90,400, 95,670. Konstanta kisi dihitung menjadi 3,598 Å menggunakan metode ekstrapolasi NelsoneRiley [27]. Gambar OM pada Gambar. 1b menunjukkan mikrostruktur cross-sectional dari CrMnFeCoNi HEA awal. The LAM HEA memiliki struktur dendritik khas tanpa retak dan void jelas. Arah pertumbuhan dendrit tegak lurus terhadap arah pemindaian laser karena pembekuan directional yang cepat dalam proses pembuatan. Distribusi unsur diperoleh dengan analisis titik EDS dari daerah Gambar. 1c dan peta unsur ditunjukkan pada Gambar. 1d menunjukkan bahwa semua elemen paduan pada dasarnya terdistribusi secara homogen dengan pengecualian beberapa presipitat

(ditandai dengan panah pada Gambar. 1c) diidentifikasi sebagai senyawa Mn-kaya dan Cr-kaya yang telah diamati sebelumnya [9,28,29]. Gludovatz et al. [15] dan Gali dkk. [17] telah mengamati partikel Mn-kaya dan Cr-kaya di CrMnFeCoNi HEA tetapi tidak dalam paduan CrFeCoNi bebas Mn, menunjukkan peran Mn dalam formasi. Senyawa kaya Mn dan kaya Cr ini ditemukan dari void fraktur (Gambar 2b) dan bertindak sebagai situs inisiasi yang menurunkan sifat-sifat tarik.

Gambar 2. Menggambarkan kurva rekayasa stressestrain wakil dari CrMnFeCoNi HEA pada 77K dan298 K. 

Hasil kekuatan s y kekuatan tarikdan ultimate s u meningkat sekitar 60% dan 65% untuk 564 MPa dan 891 MPa, masing-masing, sedangkan keuletan meningkat sebesar 38% hingga 0,36 karena suhu menurun dari 298 K menjadi 77 K. Sifat tarik ditingkatkan dengan penurunan suhu konsisten dengan literatur [15,16].

Mekanisme yang mendasari adalah kompleks dan beragam. Sifat-sifat tarik yang sangat baik telah diamati dari CrMnFeCoNi HEAs yang ditebalkan [15e17,19] yang telah mengalami penempaan atau cold / hot rolling, homogenizing annealing, serta rekristalisasi annealing untuk menghilangkan cacat, melarutkan komponen, mengurangi segregasi, dan memperkuat material. 

Seperti yang diamati sebelumnya, struktur mikro LAM CrMnFeCoNi HEA cukup seragam dibandingkan dengan yang disiapkan oleh pengecoran tradisional [8] karena segregasi unsur ditekan karena laju solidifikasi yang cepat. 

Selain itu, pembekuan dan pendinginan yang cepat dapat meningkatkan kerapatan dislokasi [30] sehingga menghasilkan kekuatan yang lebih tinggi. Di sini, CrMnFeCoNi awal tanpa pemrosesan dan anil diuji untuk menilai sifat-sifat tarik dan mengevaluasi kinerja proses. Kekuatan luluh lebih baik daripada CrMnFeCoNi HEA dengan ukuran butir 50 mm menurut Otto [16] karena kerapatan dislokasi awal yang besar. Namun demikian, karena fluks panas yang sangat berorientasi, kristal dendritik kasar dan berorientasi diperoleh. Dibandingkan dengan butir skala mikrometer yang dilaporkan sebelumnya [15e17,19],

biji-bijian besar tidak diragukan lagi merongrong properti tarik akuntansi untuk mengurangi kekuatan. 

Peta fase pada tingkat regangan yang berbeda pada 77 K pada Gambar. 3a mengungkapkan fase FCC tunggal sesuai dengan XRD. Tingkat pengindeksan lebih dari 99% dan titik yang tidak terindeks dideteksi sebagai senyawa mangan dan kromium atau pori-pori seperti yang telah disebutkan sebelumnya. Tidak ada transformasi fase yang diamati pada setiap tahap, bahkan di bawah kondisi deformasi plastis yang berat dengan demikian memverifikasi stabilitas tinggi fase FCC. 

Dengan meningkatnya deformasi, kepadatan batas butir sudut-tinggi menurun dan salah satu batas butir sudut-rendah meningkat secara dramatis, menunjukkan meningkatnya kerapatan dislokasi. Deformasi plastik diamati, terutama penampilan batas sub-butir dan mikrostruktur terfragmentasi parah di bagian dalam biji-bijian seperti yang ditunjukkan pada peta Euler pada Gambar. 3b. Namun, [twinning dalam batas 0% ε, 6% ε, dan 12% ε, (P3 twinned-butiran 1⁄4 60 <111>) tidak dapat ditemukan digambarkan oleh garis kuning pada Gambar.3a. Ketika ketegangan meningkat menjadi 18%, jelas Gambar. 1. Fase dan mikro dari sampel massal CrMnFeCoNi HEA. 

(a) Pola XRD dari HEA awal yang tidak berefek dan HEA terdeformasi; 

(b) gambar OM dan 

(c) analisis titik EDS (sepuluh poin dipilih secara acak) dari bulk HEA; 

(D) peta EDS dari area yang sama.

Z. Qiu dkk. / Jurnal Internasional Bahan Ringan dan Industri 1 (2018) 33e39 35

Gambar. 2. Sifat tarik dan morfologi fraktur sampel massal CrMnFeCoNi HEA.

(A) kurva stressestrain rekayasa khas CoCrFeMnNi HEA diuji pada 77 K dan 293 K; 

(B) SEM gambar permukaan fraktur sampel yang diuji pada 77 K.

deformasi kembar muncul (Gambar 3a) dan morfologi kembaran pada pembesaran yang lebih tinggi ditunjukkan pada Gambar. 3c. 

Kepadatan twinning terbatas sementara distribusi sangat heterogen. Ketika regangan mencapai nilai terbesar (~ 36%), kerapatan kembaran meningkat dan kembaran lebih tersebar (Gambar. 3d). 

Meskipun demikian, kuantitas terbatas dan kurangnya kembaran di sebagian besar wilayah menunjukkan bahwa kembaran bukanlah mekanisme deformasi dominan bahkan pada tingkat regangan yang tinggi.

Selain kembaran deformasi, dislokasi dianggap sebagai mekanisme deformasi utama terutama pada tingkat regangan rendah [15,16].

Peta misorientasi lokal (Gambar 4a) digunakan untuk menilai distribusi dan perubahan dislokasi dalam berbagai tahap deformasi. Karena dislokasi biasanya didefinisikan sebagai defek garis yang menyebabkan pergeseran relatif kisi kristal, kepadatan dislokasi dapat diungkapkan oleh perbedaan orientasi antara titik-titik yang berdekatan [31] oleh modul misorientasi lokal EBSD. 

Jelas bahwa densitas dislokasi meningkatkan Z. Qiu et al. / Jurnal Internasional Bahan Ringan dan Industri 1 (2018) 33e39 36

Gambar 3. Analisis EBSD dari sampel curah CrMnFeCoNi HEA pada tingkat regangan yang berbeda pada 77 K. (a) Peta fase; (b) peta Euler; (c) dan (d) Memperbesar peta Euer dari area yang dilingkari oleh persegi panjang merah di (b). 

cepat dan keseragaman menjadi lebih baik dengan meningkatnya ketegangan, menunjukkan bahwa dislokasi memainkan peran penting dalam semua tahap deformasi. Intensitas dislokasi yang tinggi dapat disimpulkan dari patch merah dan oranye yang diamati di sekitar 36% ε.

Z. Qiu dkk. / Jurnal Internasional Bahan Ringan dan Industri 1 (2018) 33e39 37

Gambar 4. Densitas dislokasi sampel massal CrMnFeCoNi HEA pada tingkat regangan yang berbeda dan interaksi antara dislokasi dan kembaran. (a) Peta misorientasi lokal HEA pada tingkat ketegangan yang berbeda pada 77 K; (B) kerapatan Dislokasi HEA awal yang tidak berefek dan HEA yang terdeformasi; (c) Morfologi kembaran cacat dan peta misorientasi lokal yang sesuai.

Untuk menentukan perbedaan kerapatan dislokasi antara CrMnFeCoNi HEA awal dan satu dalam 36% ε, XRD kuantitatif dilakukan. Hubungan antara kerapatan dislokasi dan lebar penuh pada setengah maksimum (FWHM) [32,33] ditunjukkan sebagai berikut :

r ðhklÞ (1) di mana b ðhklÞ adalah r ðhklÞ adalah kerapatan dislokasi dari berbagai permukaan kristal, FWHM dari puncak difraksi terkait, dan b mewakili untuk vektor Burt. Pola XRD dari cacat (36% ε) CrMnFeCoNi HEA ditunjukkan pada Gambar. 1a. Struktur kristal FCC sederhana dengan puncak difraksi pada 43,685, 50,653, 74,603, 90,541 dan 96,162 diidentifikasi sesuai dengan hasil EBSD yang menunjukkan stabilitas fase yang sangat baik di bawah tekanan. The FWHM dari CrMnFeCoNi HEA undeformed / deformasi dihitung menggunakan MDI dan Jade komparatif 6.5 (USA) perangkat lunak.

analisis r ðhklÞ r ðhklÞ dapat ditunjukkan pada Gambar. 4b. b ðhklÞ dan b

Kerapatan dislokasi dari permukaan kristal yang berbeda dua atau tiga kali lebih besar setelah deformasi mengkonfirmasikan peran penting dislokasi selama deformasi. Kepadatan dislokasi dari CrMnFeCoNi HEA awal adalah substansial dan lebih besar dari itu dalam literatur [18,20]. 

Ini mungkin disebabkan tingginya tingkat pembekuan dan pendinginan yang merupakan keuntungan dari teknologi LAM. Kerapatan dislokasi di sebagian besar logam polikristalin anil adalah 10

6 sampai 10 8cm À2, sedangkan yang dalam logam setelah deformasi dingin yang parah dapat sebesar 10

10 hingga 10-12 cm À2. 

Jumlah besar dislama tions diperkenalkan oleh pengolahan laser tidak diragukan lagi meningkatkan kekuatan luluh yang lebih tinggi daripada CrMnFeCoNi HEA dengan ukuran butir yang sama [16]. Menurut laporan sebelumnya [15,16,34], karena energi kesalahan penumpukan moderat, tegangan gesekan kuat yang disebabkan oleh distorsi kisi mempromosikan slip baru jadi planar dan slip planar dari dislokasi tipe 1/2 <110> pada {111 } pesawat dan merupakan mekanisme deformasi dasar di CrMnFeCoNi HEA. Oleh karena itu, kekuatan tarik akhir yang tinggi berasal dari interaksi dislokasi besar-besaran. Namun demikian, efek kembaran deformasi pada tingkat regangan tinggi tidak dapat diabaikan. Ini merupakan mekanisme deformasi tambahan dan lebih jauh lagi, interaksi antara dislokasi dan kembaran menyebabkan peningkatan dislokasi. Seperti ditunjukkan pada Gambar. 4c, ada banyak dislokasi di sekitar kembar. Kembar dapat menghambat gerakan dislokasi, yang menghasilkan akumulasi dislokasi terus menerus, memastikan tingkat pengerasan kerja yang tinggi. Akibatnya, sifat tarik yang baik diamati di bawah kondisi kriogenik sebagai akibat dari dislokasi dan kembaran deformasi serta interaksi mereka.

Kesimpulan

Singkatnya, sampel CrMnFeCoNi HEA massal berukuran besar diproduksi oleh pemrosesan LAM dan struktur mikronya, sifat-sifat tarik di kamar dan suhu kriogenik, serta mekanisme deformasi dipelajari. Sampel HEA massal memiliki fase FCC homogen dan struktur dendritik identik. Ini memiliki ruang yang sangat baik dan sifat tarik kriogenik dan kekuatan luluh terutama luar biasa. Pada tahap awal deformasi, dislokasi melimpah yang diperkenalkan oleh LAM meningkatkan kekuatan luluh. Selama deformasi, dislokasi meluncur adalah mekanisme dominan dan kembaran deformasi yang muncul pada tingkat regangan besar dalam kondisi kriogenik memainkan peran penting dalam meningkatkan kekuatan dan keuletan utama. Hambatan gerakan dislokasi yang disebabkan oleh kembar dapat memperkuat sampel HEA massal juga.

Ucapan Terima Kasih

Dukungan keuangan dari National Science Foundation Alam Cina di bawah hibah nomor 51775338, "Chen Guang" proyek Shanghai Komisi Pendidikan Kota, Shanghai Pendidikan

Z. Qiu et al. / Jurnal Internasional Bahan Ringan dan Industri 1 (2018) 33e39 38 1⁄4 b2 ðhklÞ 4.35b2

Yayasan Pengembangan (Hibah Nomor 13CG07), proyek sarjana muda “Chenxing” Universitas Jiao Tong Shanghai (Hibah Nomor 14X100010017), 

Hibah Penelitian Hong Kong Council (RGC) General Research Funds (GRF) No. 11301215, dan City University of Hong Kong Applied Research Grant (ARG) No. 9667122 diakui.

Referensi

[1] JW Yeh, SK Chen, SJ Lin, JY Gan, TS Chin, TT Shun, CH Tsau, SY Chang, paduan tinggi-entropi berstrukturnano dengan beberapa elemen utama: konsep desain paduan baru dan hasil, Adv. Ya Mater. 6 (2004) 299e303. [2] YJ Zhou, Y. Zhang, YL Wang, GL Chen, paduan solusi padat AlCoCrFeNiTix dengan sifat mekanis suhu kamar yang sangat baik, Appl. Phys. Lett. 90 (2007) 181904. [3] WR Wang, WL Wang, Wang SC, YC Tsai, CH Lai, JW Yeh, Pengaruh penambahan Al pada struktur mikro dan sifat mekanik AlxCoCrFeNi high-entropy alloys, Intermetallics 26 (2012) 44e51 . [4] MH Chuang, MH Tsai, WR Wang, SJ Lin, JW Yeh, Mikro dan memakai perilaku AlxCo1.5CrFeNi1.5Tiy high-entropy alloys, Acta Mater. 59 (2011) 6308e6317. [5] QF Ye, K. Feng, Li ZG, FG Lu, RF Li, J. Huang, YX Wu, Mikrostruktur dan sifat korosi CrMnFeCoNi lapisan paduan entropi tinggi, Appl. Berselancar. Sci. 396 (2017) 1420e1426. [6] YF Kao, SK Chen, TJ Chen, PC Chu, JW Yeh, SJ Lin, Listrik, magnetik, dan Hall properti AlxCoCrFeNi tinggi-entropi paduan, J. Alloy. Comp. 509 (2011) 1607e1614. [7] B. Cantor, ITH Chang, P. Knight, AJB Vincent, Pembangunan mikro dalam paduan multikomponen ekuatomik, Mater. Sci. Ya A 375e377 (2004) 213e218. [8] ML Brocq, A. Akhatova, L. Perri`sere, S. Chebini, X. Sauvage, E. Leroy, Y. Champion, Wawasan ke dalam diagram fase dari CrMnFeCoNi paduan entropi tinggi, Acta Mater. 88 (2015) 355e365. [9] EJ Pickering, R. Mu ̃noz-Moreno, HJ Stone, NG Jones, Presipitasi di paduan entropi entropi tinggi CrMnFeCoNi, Scripta Mater. 113 (2016) 106e109. [10] CC Tasan, Y. Deng, KG Pradeep, MJ Yao, H. Springer, D. Raabe, Ketergantungan komposisi stabilitas fase, mekanisme deformasi, dan sifat mekanik sistem paduan entropi CoCrFeMnNi tinggi, Jom 66 (2014) 1993e2001. [11] PP Bhattacharjee, GD Sathiaraj, M. Zaid, JR Gatti, C. Lee, C.-W. Tsai, J.- W. Yeh, Mikrostruktur dan evolusi tekstur selama annealing CoCrFeMnNi paduan entropi equiatomik, J. Alloy. Comp. 587 (2014) 544e552. [12] LR Owen, EJ Pickering, HY Playford, HJ Stone, MG Tucker, NG Jones, Sebuah penilaian strain kisi dalam paduan high-entropy CrMnFeCoNi, Acta Mater. 122 (2017) 11e18. [13] KY Tsai, MH Tsai, JW Yeh, Difusi lamban di CoeCreFeeMneNi high-

entropy alloys, Acta Mater. 61 (2013) 4887e4897. [14] G. Laplanche, UF Volkert, G. Eggeler, EP George, Perilaku oksidasi dari,

paduan high-entropy CrMnFeCoNiOxid. Logam 85 (2016) 629e645. [15] B. Gludovatz, A. Hohenwarter, D. Catoor, EH Chang, EP George, RO Ritchie, Sebuah paduan high-entropy tahan-retak untuk aplikasi cryogenic, Science 345 (2014) 1153e1158. [16] F. Otto, A. Dlouhý, C. Somsen, H. Bei, G. Eggeler, EP George, Pengaruh suhu dan struktur mikro pada sifat tarik dari CoCrFeMnNi high-entropy alloy, Acta Mater. 61 (2013) 5743e5755. [17] A. Gali, EP George, Sifat tarik dari paduan entropi tinggi dan menengah,

Intermetallics 39 (2013) 74e78. [18] G. Laplanche, A. Kostka, OM Horst, G. Eggeler, EP George, evolusi Mikrostruktur dan stres kritis untuk kembaran di CrMnFeCoNi high-entropy alloy, Acta Mater. 118 (2016) 152e163. [19] MJ Jang, SH Joo, CW Tsai, JW Yeh, HS Kim, perilaku deformasi kompresif dari CrMnFeCoNi high-entropy alloy, Bertemu. Mater. Int. 22 (2016) 982e986. [20] N. Stepanov, M. Tikhonovsky, N. Yurchenko, D. Zyabkin, M. Klimova, S. Zherebtsov, A. Efimov, G. Salishchev, Pengaruh cryo-deformasi pada struktur dan sifat-sifat CoCrFeNiMn tinggi- entropy alloy, Intermetallics 59 (2015) 8e17. [21] F. Otto, A. Dlouhý, KG Pradeep, M. Kubˇenov ́a, D. Raabe, G. Eggeler, EP George, Dekomposisi fraksi entropi fase tunggal CrMnFe- CoNi setelah anil berkepanjangan pada suhu menengah, Acta Mater. 112 (2016) 40e52. [22] M. Zhong, W. Liu, kelongsong permukaan Laser: keadaan seni dan tantangan, Proc. Inst. Mech. Ya Bagian C: J. Mech. Ya Sci. 224 (2010) 1041e1060. [23] Y. Shon, SS Joshi, S. Katakam, R. Shanker Rajamure, NB Dahotre, Laser aditif sintesis lapisan paduan entropi tinggi pada aluminium: perilaku korosi, Mater. Lett. 142 (2015) 122e125. [24] I. Kunce, M. Polanski, K. Karczewski, T. Plocinski, KJ Kurzydlowski, karakterisasi Mikrostruktur paduan entropi tinggi AlCoCrFeNi yang dibuat oleh pembentukan bersih yang direkayasa dengan laser, J. Alloy. Comp. 648 (2015) 751e758.

[25] J. Joseph, T. Jarvis, X. Wu, N. Stanford, P. Hodgson, DM Fabijanic, Studi komparatif dari struktur mikro dan sifat mekanis dari paduan entropi laser langsung yang dihaluskan dan melarutkan busur AlxCoCrFeNi, Mat . Sci. Ya A 633 (2015) 184e193. [26] C. Haase, F. Tang, MB Wilms, A. Weisheit, B. Hallstedt, Menggabungkan pemodelan termodinamika dan pencetakan 3D campuran bubuk elemen untuk penyelidikan throughput tinggi dari alloy entropi tinggi menuju penyaringan alloy cepat dan desain, Mat. Sci. Ya A 688 (2017) 180e189. [27] V. Ganesan, K. Girirajan, parameter kisi dan ekspansi termal cscl dan csbr dengan difraksi serbuk x-ray. saya. ekspansi termal cscl dari suhu kamar ke 90 k, Pramana 27 (1986) 469e474. [28] JY Dia, C. Zhu, DQ Zhou, WH Liu, TG Nieh, ZP Lu, aliran steady state dari paduan entropi FeCoNiCrMn tinggi pada suhu tinggi, Intermetallics 55 (2014) 9e14. [29] B. Schuh, FM Martin, B. V ̈olker, EP George, H. Clemens, R. Pippan, A. Hohenwarter, Sifat mekanik, struktur mikro dan stabilitas termal

Z. Qiu et al. / Jurnal Internasional Bahan Ringan dan Industri 1 (2018) 33e39 39

dari paduan CoCrFeMnNi high-entropy nanokristalin setelah deformasi plastik berat, Acta Mater. 96 (2015) 258e268. [30] WJ Sames, Daftar FA, S. Pannala, RR Dehoff, SS Babu, Metalurgi dan pengolahan ilmu manufaktur aditif logam, Int. Mater. Wahyu 61 (2016) 315e360. [31] W. Pantleon, Menyelesaikan konten dislokasi geometrik yang diperlukan dengan difraksi serpihan balik elektron konvensional, Scripta Mater. 58 (2008) 994e997. [32] R. Jia, Y. Zhang, H. Guo, Perhitungan takdir dislokasi menggunakan difraksi sinar-X untuk lapisan homoepitaxial 4H-SiC, Guang pu xue yu guang pu fen xi1⁄4Guang pu 30 (2010) 1995e1997. [33] X. Wang, F. Cui, G. Yan, Y. Li, Studi tentang perubahan kepadatan dislokasi selamadingin

penggulungan40Cr, Mech China. Ya 24 (2013) 2248e2252. þ2256. [34] MJ Yao, KG Pradeep, CC Tasan, D. Raabe, Sebuah fase baru, fase tunggal, non-equiatomic FeMnNiCoCr-entropi tinggi dengan stabilitas fase yang luar biasa dan daktilitas tarik, Scripta Mater. 72e73 (2014) 5e8.